1自由度系の減衰自由振動

  物理学系, 振動学

運動方程式

上図のような質量mの物体および粘性係数cのダンパ,ばね定数kのばねによる運動系がある場合,この運動系の運動方程式は以下のようになる.

mx¨+cx˙+kx=0

運動の様子

運動方程式(EOM)の特性方程式から運動の様子を観察する.運動方程式の特性方程式は,

mλ2+cλ+k=0

であるから,二次方程式の判別式より以下の表を得る.ただし,C,Sは初期条件等から決定される任意定数である.

判別式特性方程式の解一般解
1c24mk>0λ1,2=c±c24mk2mx(t)=Ceλ1t+Seλ2t
2c24mk=0λ=c2mx(t)=Ceλt+Steλt
3c24mk<0λ1,2=α+jβ=c2m±j4mkc22mx(t)=eα(Ccosβt+Ssinβt)

上表において,
 1の状態になることを「過減衰」
 2の状態になることを「臨界減衰」
 3の状態になることを「不足減衰」
という.

上表をもとに1~3の結果をグラフに描くと以下のようになる.

上式のことから,1,2の運動は振動しないで収束していくが,3の運動は振動しながら収束していくことがわかる.

臨界減衰係数・減衰比

「臨界減衰係数」臨界減衰となる粘性係数のパラメータのことである.

cc=2mk

「減衰比」とは,臨界減衰係数と粘性係数の比率のことである.

ζ=ccc=c2mk

固有角振動数

「固有角振動数」とは,振動解において振動の様子を表すパラメータである.減衰を考慮しない(c=0)固有角振動数のことを「不減衰固有角振動数」(ωn)といい,減衰を考慮する(c0)固有角振動数を「減衰固有角振動数」(ωd)といい,以下のように表される.

ωn=kmωd=4mkc24m2=ωn1ζ2

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